A vektor a mágneses indukció

Ahhoz, hogy leírják a mágneses mező kell adnia a hálózati jellemző területén, hasonló a vektor az elektromos térerősség E. Egy ilyen jellemző a mágneses indukció vektor a mágneses indukció B. A B vektor meghatározza a ható erők a mozgó díjak vagy áramok a mágneses mezőben. A pozitív iránya a vektor irányát B venni a déli S pólus, hogy az északi pólus N a mágneses tű szabadon összehangolása olyan mágneses mezőben. Így, megvizsgálva a mágneses mező által generált áram vagy egy állandó mágnes egy kis mágneses tű, lehetőség van minden pontban, hogy meghatározzák az irányt a vektor B. Ez a tanulmány lehetővé teszi, hogy bemutassuk térszerkezete a mágneses mező.

A Biot-Savart-Laplace

fizikai törvény meghatározására induktsiimagnitnogo vektor mezőben. által generált állandó áramerősséget. Tegyük fel, hogy egy konstans áram folyik keresztül az áramkör (vezető), míg ez a vákuum, - az a pont, amelynek célja (megfigyelt) mező togdainduktsiya mágneses mező ezen a ponton a következőképpen fejezhető ki:

szuperpozíció elve. Mag. mezők

minden aktuális mágneses mező lehet kiszámítani, mint az eredmény a vektor kívül (szuperpozíciója) mágneses mezők. áram által termelt egyes elemek. Ez a szabály már az úgynevezett szuperpozíció elve a mágneses mezőket.

Th. Mintegy cirkusz. Vector bűvész indukció. mezők forma

Tétel Circulation vektor mágneses mező a differenciális és integrális formában.

rotB = μ0 I. - eltérés forgalom formájában tétel a mágneses indukció vektor.

Szerint a Stokes' általános képletű

∫rotBdS = μ0 ∫IdS = μ0 ΣI; μ0 ∫IdS = ∫BdL - szerves formában forgalomba tétel a mágneses indukció vektor.

Kiszámítása a mágus. Field a szolenoid és toroid.

1) A mágnesszelep. Mágneses indukció vektor egy nem nulla vetülete az irányt a megkerülő áramkör ABCD oldalon csak ab. Következésképpen, a keringés a kontúr vektor B jelentése Bl, ahol l - oldalhosszúságú ab. A száma tekercsmenetet behatoló áramkör ABCD, egyenlő n · l, ahol n - a menetek száma egységnyi hossza a mágnesszelep, és a teljes áram átható az áramkör I n l. Szerint a tétel a forgalomban,

ahol B = μ0 I n.

2) A toroid. - egy gyűrű alakú tekercs, amelyben a tekercsek vannak feltekercselve egy magot, amely a tórusz alakú. A mágneses mező, mint ismeretes a tapasztalat, koncentráljuk belül a toroid és kívül területén nulla. Ebben az esetben a vonalak a mágneses indukció, amint az a szimmetria megfontolások, van egy kör, amelynek a központok találhatók a tengelye a toroid. Ahogy vesszük egy ilyen kontúr r sugarú kör. Ezután, a tétel a keringés, B • 2πr = μ0 NI, ami azt jelenti, hogy a mágneses indukciós belsejében toroid (vákuumban), ahol N - menetszáma a toroid. Ha az áramkör halad kívül a toroid, hogy nem terjed ki a jelenlegi és a B • 2πr = 0. Ezért a területen az, hogy a toroid elérhető

anyag mágnesezettség

Felmágnesezés - vektornayafizicheskaya értéket. jellemző mágneses állapota makroszkopikus fizikai test. Jelöljük általában M, vagy J. definiáljuk, mint a mágneses momentum egységnyi térfogatú anyag: Itt, M ​​- mágnesezettség vektor; m - mágneses momentuma vektor; V - a hangerő. Az általános esetben (az esetben, inhomogén, az egyik vagy másik ok miatt, környezet) fejezi ki a mágnesezettség függvényében a koordinátákat.

Ható erő e-mailben. mozog a Q töltésű a mágnes. mező v sebességgel az úgynevezett Lorentz-erő. F = Q [vB]. Lorentz-erő iránya határozza meg a bal kéz szabályt. A mágneses mező nem befolyásolja a díjat a többit. Ha a mozgó töltés mellett a magnézium. elektromos mező jár. az így kapott mező

erő vektor erők összege. F = QE + Q [vB].

A mozgása töltött részecskék mágneses mezőben.

Ha egy töltött részecske mozog a mágnes. A mező merőleges a vektor, a Lorenz erő állandó nagyságú és merőleges a részecske röppályáját.